Ödev Nasıl Yapılır? – Ödev Yaptırma – Ödev Yaptırma Ücretleri – Tez Yaptırma – Ödev Yaptırma Fiyatları – Ücretli Ödev Yaptırma – Tez Yaptırma Ücretleri – Sunum Hazırlığı Yaptırma – Dergi Makalesi Yaptırma – Dergi Makalesi Yazdırma

 Enerji Değişimli Sistemler

Önceki bölümde iki sistemin ısıl temasını ele alıp sıcaklığı verdikten sonra, şimdi sadece enerji alışverişine değil, aynı zamanda temas halindeki iki sistem için hacim alışverişine de izin vermek istiyoruz. E0 olsun; V 0; N ve EB0; VB0; NB, başlangıçta izole edilmiş iki sistem için sırasıyla enerji, hacim ve parçacık sayısı için başlangıç değerleri olsun.

Bu iki sistem temas ettikten ve zamandan bağımsız bir denge durumu kurulduktan sonra, E;EB enerjisini ve V;VB hacmini e;eB;v;vB gerçekleşmeleri olan rastgele değişkenler olarak düşünmeliyiz. Korunum yasaları nedeniyle, her zaman eCeB DEtot DE0CEB0 ve vCvB DVtot DV0CVB0’a sahibiz. Bu nedenle, şimdi V ve E rasgele değişkenlerinin yoğunluğunu incelemek istiyoruz.

Basıncın Tanıtımı

Bu en olası değerler eO; vO, yoğunluk değişiminin (veya daha doğrusu yoğunluğun logaritmasının) de ve dv’de birinci mertebeye sıfır olması koşulundan çıkar.

Ve benzer şekilde bu yeni sistem değişkenine basınç adı verilir; bunun gerekçesi birazdan gelecektir. Ancak bu noktada, p’nin fiziksel boyutunun enerji/hacim veya eşdeğer olarak kuvvet/alan olduğu görülebilir.

e ve v bağımsız olarak değişebileceğinden, de ve dv in’in ön faktörleri ayrı ayrı yok olmak zorundadır. Bu nedenle eO değerleri; yoğunluğu %.e olan vO; v/ bir maksimum varsayar, denklemlerle belirlenir:

• S.E ise; v; N/ bilinen bir sistem, sıcaklık ve ayrıca basıncın hesaplanması kolaydır.
• Artan hacimle birlikte olası mikro durumların sayısı da artar, yani sıcaklık pozitifse basınç her zaman pozitiftir.
• Temas halinde olan iki sistem için, hacmin başlangıçta daha büyük basınca sahip olan sisteme “aktığı” gösterilebilir (bkz. örn. Kittel (1980)) (yani, bu sistem hacmini artırır). Hacimdeki bu artış basıncın azalmasına neden olurken, diğer sistem için hacim küçüldükçe basınç her iki basınç eşit olana kadar artar.
• kB ln %.e’nin ikinci türevleri; v; N / maksimum .eO’da; vO/ yine 1=N mertebesindedir. Bu, %.e; v; N / iki boyutlu bir Gauss yoğunluğudur.
p Maksimum .eO etrafındaki nispi dağılım; vO/ yine 1= N mertebesindedir.
• Biraz farklı sıcaklık ve basınca sahip iki sistem temas halinde olduğunda ve bir sisteme dE enerjisi ve dV hacmi akışı olduğunda (yani, bu sistem hacmini dV artırır), o zaman entropi değişimidir.

Böylece basınç, hacim değişikliğinden kaynaklanan enerji değişimini belirler. Bu enerji değişimi, hacim değişimi negatif olduğunda, yani hacim küçüldüğünde pozitiftir. Bu, sezgisel anlayışımıza uygundur ve bu sistem değişkenine basınç olarak atıfta bulunmak için gerekçe sağlar.

Ayrıca, örneğin, hareketli bir duvar alanı A olan bir kutudaki bir gazı ele alalım. Eğer bu duvar bir F kuvvetinin etkisi altında, mekanik basınç pmech D F=A karşı basınçtan yalnızca çok küçük olacak şekilde yavaşça içeri doğru bastırılırsa Bu süreçte gazın ve herhangi bir dengesiz durumun önüne geçilir, ardından duvarın yer değiştirmesi ile yapılan iş yapılır.

EnerjidW gaza aktarılır. Gazın hacim değişimini Ad has olarak yorumlarsak, gazın ilgili enerji değişimi dE D pmechdV olur. Bu nedenle entropiden tanımlanan basınç p, mekanik basınç ve karşı basınç ile aynıdır.

Fosfojen sistem nedir
Kinetik enerji formülü
Aerobik enerji sistemi
Aerobik sistem Nedir
Anaerobik enerji sistemi
Sporda enerji sistemleri
atp-cp enerji sistemi
Enerji çeşitleri

T –p Sisteminin Yoğunluğu

EB ve VB, başka bir sistemle temas halindeyken enerji ve hacim akışını ihmal edecek kadar büyükse, ısı ve hacim banyosundan söz edilir. Daha küçük sistemin sistem değişkenleri T ve p, böyle bir banyo ile temas ettirilerek düzenlenebilir. Sonuç olarak, enerji ve hacim ayarlanır. Bu durumda verilen yoğunluğu yorumlamak gerekir.

Burada V, ifadenin doğru fiziksel boyuta sahip olmasını sağlayan bir referans hacimdir. Ölçülebilir miktarların tüm hesaplamalarında düştüğü için V’nin değeri önemli değildir. Y 0, T –p sisteminin bölümleme işlevi olarak adlandırılır. Normalizasyon koşullarından biri elde eder.

Parçacık ve Enerji Değişimli Sistemler

Son olarak, enerji ve parçacık alışverişine izin verilen iki sistem arasındaki teması ele almak istiyoruz. Argüman önceki bölümlerdekine benzer olduğu için burada sadece en önemli formüller verilecektir.

• Yeni bir sistem değişkeni tanımlıyoruz.
Bu nedenle, kimyasal potansiyel yalnızca logaritmik olarak parçacıkların yoğunluğuna bağlıdır N=V .
• Kimyasal potansiyel yoğun bir değişkendir. Parçacık değişimine izin verecek şekilde temas halindeki iki sistem için, kimyasal potansiyeller durağan dengede eşit hale gelir. Bu denge durumuna ulaşılana kadar, daha yüksek kimyasal potansiyele sahip sistemden daha düşük kimyasal potansiyele sahip sisteme bir parçacık akışı vardır.
• Biraz farklı sıcaklık ve kimyasal potansiyele sahip iki sistem, bir sisteme bir enerji miktarı dE ve bir miktar parçacık dN akacak şekilde temas halinde olduğunda, bu sistem için entropi değişimi.

Böylece kimyasal potansiyel, tanecik sayısındaki bir değişiklikten kaynaklanan iç enerji değişimini belirler.

• Bir ‘parçacık banyosu’ tanımlanabilir. Bir ısı banyosu ve bir partikül banyosu ile temas halinde olan bir sistem için T , V ve değişkenleri sabittir; enerji ve parçacık sayısı ayarlanır. N’nin 0 ila 1 arasında değişebileceği bir N-parçacık sisteminin x mikro durumu için yoğunluk okunur.

Görülüyor ki K.T; v; /, V’de doğrusaldır; bu da genel olarak böyledir. Bu, aşağıdaki argümanla görülebilir: Yoğun değişken p.T;V; /, kapsamlı değişken V’ye bağlı olamaz çünkü V ve bu değişkenin birlikte yoğun bir nicelik oluşturabileceği başka bir kapsamlı değişken yoktur.

Termodinamik Potansiyeller

Sistem değişkenlerini sıcaklık, basınç ve kimyasal potansiyel olarak tanıttık ve bunlardan birinin veya birkaçının yoğun olduğu durumlar için x D .p1;:::;pN;q1;:::;qN/ mikro durumunun ilgili olasılık yoğunluklarını hesapladık. değişkenler, belki diğer değişkenlere ek olarak, harici olarak sabit tutulur.

Özellikle, bu yoğunlukların Z;Y0;Y bölme fonksiyonlarını F.T;V;N/, G.T;p;N/ ve K.T;V; /. Tanım gereği, bu işlevlerin hepsi bir enerjinin fiziksel boyutuna sahiptir ve merkezi bir rol oynayacaklardır. Onlara karşılık gelen sistemlerin Gibbs fonksiyonları olarak da değineceğiz.

Başlangıç noktası, enerjinin, hacmin ve parçacıkların sayısının harici olarak sabit tutulduğu mikrokanonik sistemin yoğunluğuydu. Bu yoğunluk için entropiyi hesapladık ve yoğun değişkenleri aşağıdaki tanımlarla tanıttık.

E’nin diferansiyel formu Gibbs diferansiyel formu olarak adlandırılacaktır. Sistem değişkenlerinin .T;S/, .p;V/, çiftleri halinde gruplanabileceğini bulduk. ; N /. Her bir çift içindeki değişkenler, enerjiye göre eşleniktir (yani, fiziksel boyutlarının çarpımı bir enerji boyutuna sahiptir).

Her çiftteki ilk değişken yoğun bir değişkendir, ikincisi kapsamlı bir değişkendir, yani parçacıkların sayısıyla ölçeklenir. Parçacık sayısı, hacim ve entropi gibi kapsamlı değişkenler, iki sistem temas ettiğinde eklenir. Temel formdan, karşılık gelen enerji konjuge değişkenleri arasındaki ilişkiler okunabilir.

“odev.yaptırma.com.tr“ ailesi olarak size her konuda destek sunabiliriz. Tek yapmanız gereken iletişim adreslerimizden bizlere ulaşmak!

Tüm alanlara özgü, literatür taraması yaptırma, simülasyon yaptırma, analiz yaptırma, çeviri yaptırma, makale ödevi yaptırma, dergi makalesi yaptırma, sunum ödevi yaptırma ve model oluşturma çalışmaları yapmaktayız.

The post  Enerji Değişimli Sistemler first appeared on Ödev Yaptırma & Danışmanlık Merkezi.